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Vitesse et acc´ el´ eration en coordonn´ ees g´ en´ eralis´ ees
y
v (t +dt) v (t )
P
a (t )dt
Ďt O
A
x
Fig. 2.19 Accroissement infinit´esimal a(t) dt = v(t + dt) â v(t). Le syst`eme dâaxes cart´esiens Oxyz sert de r´ef´erentiel.
Mise en contexte
Lâappareillage math´ematique d´evelopp´e jusquâici permet de traiter de nombreux probl`emes de m´ecanique comportant des contraintes g´eom´etriques. Toutefois, le tr`es grand succ`es de la m´ecanique Newtonienne r´eside dans lâ´etablissement de la loi universelle de la gravitation. Depuis son ´etablissement, toutes les tentatives de mesurer une d´eviation de son expression math´ematique en 1/r2 ont ´echou´e (sect. 3.6).
2.7
Vitesse et acc´el´eration en coordonn´ees g´en´eralis´ees
Lâusage des coordonn´ees cylindriques ou sph´eriques permet dâexprimer simplement les contraintes g´eom´etriques dâune situation physique donn´ee. Par exemple, on verra que les coordonn´ees cylindriques permettent dâ´ecrire des ´equations du mouvement simples pour une masse ponctuelle pesante suspendue ` a un fil (sect. 2.9). On aura besoin des composantes de la vitesse et de lâacc´el´eration projet´ees dans les rep`eres associ´es `a ces syst`emes de coordonn´ees. Ce sont des r´esultats quâon doit consid´erer comme faisant partie dâun formulaire de m´ecanique. Proposition 2.1 Vitesse et acc´el´eration en coordonn´ees g´en´eralis´ees. En coordonn´ees cylindriques : Ë Ď + ze v = Ďe Ë Ď + ĎĎe Ë z a = Ϩ â ĎĎË 2 eĎ + ĎϨ + 2ĎË ĎË eĎ + z¨ez
(2.22) (2.23)
En coordonn´ees sph´eriques : Ë Î¸ + rĎË sin θeĎ v = re Ë r + rθe ar = r¨ â rθË2 â rĎË 2 sin2 θ aθ = rθ¨ + 2rË Î¸Ë â rĎË 2 cos θ sin θ aĎ = rϨ sin θ + 2rĎË Î¸Ë cos θ + 2rË ĎË sin θ
(2.24)
7.2
7.3